COSMOLOGICAL MODEL WITH PERFECT FLUID
Наукові журнали НАУ
Переглянути архів Інформація| Поле | Співвідношення | |
| Title |
COSMOLOGICAL MODEL WITH PERFECT FLUID
Космологическая модель с идеальной жидкостью КОСМОЛОГIЧНА МОДЕЛЬ З IДЕАЛЬНОЮ РIДИНОЮ |
|
| Creator |
Егурнов, А. А.; Днепропетровский национальный университет им. О. Гончара
Коркина, М. П.; Днепропетровский национальный университет им. О. Гончара |
|
| Subject |
cosmological model; spatial curvature tensor.
УДК 530.12 космологическая модель; тензор кривизны пространства. УДК 530.12 космологическая модель; тензор кривизны пространства. УДК 530.12 |
|
| Description |
The cosmological model withperfect fluid is considered. We suppose that this model is homogeneous and anisotropic. The analysis of the spatialcurvature tensor invariants showed that they have no singularities and depends on arbitrary function (t) and haveno singularities. Construction of the model is based on the following boundary conditions: 1) As initial conditions wechoose the Big Bang, the corresponding Friedman model. We also suppose that at initial moment of time we haveultrarelativistic state equation. 2) When t→∞ describing metric turns into Robertson–Milne metric.
Рассмотрена однородная анизотропная космологическая модель с идеальной жидкостью. Анализ инвариантовтензора пространственной кривизны показал, что инварианты зависят только от (t) и не имеют сингулярностей. Для построения модели выбираются следующие начальные условия: 1) В качестве начальных условий выбирается Большой взрыв, как и в моделях Фридмана. Также в начальный момент времени выбирается ультрарелятивистское уравнение состояния. 2) В качестве конечных условий t→∞ рассматриваемая метрика переходит в метрику Робертсона–Милна. Розглянута однорiдна анiзотропна космологiчна модель з iдеальною рiдиною. Аналiз iнварiантiв тензора просторової кривизни показав, що iнварiанти залежать тiльки вiд довiльної функцiї (t) та не мають сингулярностей. Побудова моделi базується на наступних граничних умовах: 1) У якостi початкових умов обирається Великий вибух, якi у моделей Фрiдмана. Також у початковий момент часу обирається ультрарелятивiстське рiвняння стану. 2)У якостi кiнцевих умов t→∞ розглянута метрика переходить у метрику Робертсона–Мiлна. |
|
| Publisher |
Національний Авиаційний Університет
|
|
| Contributor |
—
— — |
|
| Date |
2016-04-14
|
|
| Type |
Рецензована стаття
|
|
| Format |
application/pdf
application/pdf application/pdf |
|
| Identifier |
http://jrnl.nau.edu.ua/index.php/ASTRO/article/view/9882
|
|
| Source |
Вісник Астрономічної школи; Том 8, № 1-2 (2012); 66-70
Astronomical School’s Report; Том 8, № 1-2 (2012); 66-70 Вестник Астрономической Школы; Том 8, № 1-2 (2012); 66-70 |
|
| Language |
uk
|
|